Изучение электрических свойств p-n перехода (151802)

Посмотреть архив целиком

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ

БАШКИРСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ

Математический факультет










Лабораторная работа №5

Изучение электрических свойств p-n перехода





Выполнила: студентка гр. 47а

Нигматьянова В. Д.

Проверила:

Сагдаткиреева М. Б.






Уфа – 2010



Изучение свойств p-n перехода


Приборы и принадлежности: измерительное устройство, объекты исследования (диоды).

Цель работы: 1) Изучение свойств p-n перехода.

2)Получение вольтамперной характеристики.

3)Получение вольтфарадной характеристики.

4)Определение концентрации примеси.

Краткая теория.

Полупроводники могут иметь два типа примесной проводимости: электронную (n-тип), обусловленную донорными примесями, и дырочную (p-тип), обусловленную акцепторными примесями. В n-полупроводнике основные носители заряда – электроны, а в p-полупроводнике-дырки. Кроме основных носителей заряда в каждом веществе в значительно меньшем количестве содержатся и неосновные носители заряда противоположного знака. Они возникают за счет разрушения ковалентных связей.

Граница соприкосновения двух полупроводников, один из которых имеет электронную, а другой – дырочную проводимость, называется p-n переходом. Практически p-n переход создается не механическим контактом двух полупроводников, а внесением донорных и акцепторных примесей в различные части чистого полупроводника. Эти переходы являются основной большинства современных полупроводниковых приборов.

По своему характеру p-n переходы бывают резкие и плавные, симметричные и несимметричные. В резких p-n переходах концентрация доноров и акцепторов меняются скачкообразно на границе раздела. В симметричных p-n переходах концентрация основных носителей по обе стороны перехода равны, в несимметричных – резко различаются.

Рассмотрим резкий p-n переход (рис 1), в котором концентрация дозорной ND и акцепторной NA примесной изменяются скачком на границе раздела. Будем считать, что переход является несимметричным, например NA>ND. Обозначим концентрацию основных носителей в p-n области через pp, в n- области через nn, а концентрацию неосновных носителей соответственно через np и pn соответственно. При комнатной температуре обычно все примесные уровни ионизованы, тогда справедливо pp=NA и nn=ND.


а)

б)

Рис 1. Структура p-n перехода (а), распределение примесной (б)


В состоянии термодинамическое равновесия концентрации основных и неосновных носителей связаны законом действующих масс:


(1)


где - концентрация собственных носителей тока.

Электроны из n-области, где их концентрация выше будут диффундировать в p-область. Диффузия дырок будет происходить в обратном направлении. За счет ухода дырок в слое p- области, примыкающем к границе раздела появится отрицательный объёмный заряд, обусловленный некомпенсированными отрицательными ионами акцепторной примеси. Аналогично диффузия электронов из n- и p- область будет сопровождаться образованием положительного заряда ионами донорной примеси в n-области. Наличие заряда в приконтактной облети вызывает появление электрического поля. Следовательного, на границе раздела имеется разность потенциалов , называемая контактной. Это поле называется дрейфовый ток неосновных носителей, направленный противоположно диффузионному току. При равновесии дифузинный и дрейфовый токи раны друг другу по величине. Физическим условием равновесия p-n перехода являются постоянство уровня Ферми для системы.

Уровнем Ферми называется энергия уровня, отделяющего занятые уровни от свободных. Среднее число электронов на уровне с энергией E определяется формулой квантого распределения Ферми-Дирака


(2)


Следовательно уровень Ферми можно определить как уровень, вероятность заполнения которого равна 1/2.

Энергетическая диаграмма p-n перехода в условиях равновесия приведена на рис 2.


Рис 2. Энергетическая диаграммы p-n перехода в условиях равновесия.




Величина контактной разности потенциалов на переходе будет равна



где e- заряд электрона.


Рис 3. Запирающее включение внешнего поля.


Высота потенциального барьера p-n перехода определяется отношением концентраций однотипных носителей на границах перехода и тем выше, чем сильнее легированы полупроводники. Ее максимальное значение определяется шириной запрещенной зоны полупроводникив


(4)


Если приложить к полупроводнику внешнее поле, направление которого совпадает с полем контактного слоя, основные носители тока уходят от границы p-n перехода. В результате запирающий слой расширяется и его сопротивление возрастает. Ток в полупроводике создается за счет неосновных носителей и практически отсутствуют Такое включение называется обратным или запирающим(Рис.3).

Если внешнее поле направлено в противоположную сторону, то оно вызывает движение носителей навстречу друг другу к границе прехеода. В этой области они рекомендуют, ширина контактного слоя и его сопротивление уменьшается. В цепи возникает прямой ток, созданный основными носителями.


Рис.4. прямое включение p-n перехода


Ширина p-n перехода при приложенном внешнем поле описывается выражением


, (5)


где V>0 соответствует прямому включению, а V<0 – обратному. Отсюда следует, что при прямом включении ширина перехода уменьшается, а при обратном – увеличивается.

Таким образом, p-n переход обладает односторонней проводимостью. В прямом включении сила тока быстро возрастает с ростом напряжения носителями и резко возрастает при электрическом пробое.

На Рис.6 представлена вольтамперная характеристика (ВАХ) p-n- перехода.


Рис6 Вольтамперная характеристика p-n перехода


Когда к n-облети присоединяют положительный полюс источника, p-n переход пропускают только малый ток неосновных носителей. Лишь при очень большом напряжении сила тока резко возрастает, что обусловлено электрическим пробоем перехода(обратное направление, левая ветвь ВАХ).

При включении в цепь переменного тока p-n переходы действуют как выпрямители.

Устройство в цепь пременного тока p-n переход, называется полупроводниковым(кристаллическим) диодом. Условное обозначение полупроводникового диода(рис 7).


Рис7 Условное обозначение полупроводникового диода


Простейшие схемы выпрямления переменного тока показаны на рис8. Им соответсвует графики зависимости (силы тока через нагрузку R от времени) на рис9.




Рис8. Схемы простейших выпрямителей на полупроводниковых диодах


Вследствии односторонней проводимости полупроводникового диода ток в нагрузочном сопротивлении R(Рис8 а) протекает только в те полупериоды, когда p-n переход работает в пропускном направлении.

Для уменьшения пульсации в схему на рис8б включен сглаживающтй фильтр, представляющий собой конденсатор емкостью С, включен параллельно нагрузке R.

От приложенного напряжения зависит не только проводимостью но и электрическая емкость p-n перехода.

Для барьерной емкости резкого симметричного p-n перехода имеем:



Для резкого несимметричного перехода при NA>>ND



На рис 10 приведена зависимость от напряжения (вольтфарадная характеристика) для резкого p-n перехода. При V>0 емкость резко возрастает, однако в этом случае расчеты барьерной емкости, проведенные для объединенного перехода, не совсем адекватны.




Рис 10 Вольтфарадная характеристика p-n перехода.


Рис11 Определение концентрации примесей по вольтфарадной характеристике.


По характеру зависимости C=f(V) на основе выражения10 можно судить также о распределении примесей на p-n переходе.


(11)


Ход работы


Схема КД 521.

Значения напряжения и тока для прямого режима.


N

U, B

A,mkA

1

0.35

0.001

1.641

2.692

2

0,40

0.014

1.628

1.276

3

0.45

0.047

1.595

2.544

4

0.50

0.151

1.491

2.223

5

0.55

0.412

1.230

1.512

6

0.60

1.370

0.272

0.074

7

0.65

2.870

1.228

1.507

8

0.70

8.260

6.610

43.790


1.642


6.952


По полученным данным построили вольтамперную характеристику диода, используя программу EXCEL из Microsoft Office.

Построим линию тренда для прямой ветви ВАХ и получим уравнение этой линии для всех типов диодов.



; =0.124




Схема КД 226.

N

U, B

A,mkA

1

0.35

0.023

2.051

4.210

2

0,40

0.090

1.984

2.936

3

0.45

0.306

1.768

3.125

4

0.50

1.060

1.014

1.028

5

0.55

2.820

0.745

0.555

6

0.60

8.150

6.075

36.905

2.075


8.126



Линия тренда.

; =0.271.

=12.56;


Схема ПД.

N

U, B

A,mkA

1

0.20

0.392

1.202

1.444

2

0,25

0.791

0.803

0.645

3

0.30

1.400

0.194

0.037

4

0.35

2.330

0.736

0.541

5

0.40

3.660

2.066

4.268

6

0.45

6.250

4.656

21.678

7

0.50

9.740

8.145

66.341


1.594

13.472


Случайные файлы

Файл
3288-1.rtf
74652-1.rtf
16657.rtf
130140.rtf
59441.rtf




Чтобы не видеть здесь видео-рекламу достаточно стать зарегистрированным пользователем.
Чтобы не видеть никакую рекламу на сайте, нужно стать VIP-пользователем.
Это можно сделать совершенно бесплатно. Читайте подробности тут.