Электрорадиоматериалы. Методические указания к лабораторным работам (elektrotex)

Посмотреть архив целиком












Электрорадиоматериалы



Методические указания к лабораторным работам





















Санкт-Петербург

2000

УДК 621.315.4






Составители: ст. преп. Г. И. Иванова, доценты Г. А. Татарникова, Б. В. Фролов, С.А. Гусев.

Подготовка к переизд.: доценты С.А. Гусев, И.К. Желанкина, Л.Ф. Погромская; под ред. С.А.Гусева.






Электрорадиоматериалы. Методические указания к лабораторным работам./ Под ред. С.А.Гусева. Изд. второе пер. и доп.; Балт. гос. техн. ун -т, СПб., 2000, с.












Ил. 26, табл. 18.




















©



Содержание

Работа 1. Исследование электрических свойств проводниковых материалов 4

1. Краткие сведения из теории 4

2. Описание экспериментальной установки 6

3. Порядок проведения работы 6

4. Оформление отчета 7

Работа 2. Исследование свойств терморезисторов 7

1. Краткие сведения из теории 7

2. Описание экспериментальной установки 9

3. Порядок выполнения работы. 9

4. Оформление отчета 10

Работа З. Исследование свойств варисторов 11

1. Краткие сведения из теории 11

2. Описание экспериментальной установки 12

3. Порядок выполнения работы 13

4. Оформление отчета 14

Работа 4. Исследование свойств фоторезисторов 14

1. Краткие сведения из теории 14

2. Описание экспериментальной установки 16

3. Порядок проведения работы. 16

4. Оформление отчета 17

Работа 6. Исследование свойств сегнетоэлектриков 17

1. Краткие сведения из теории 17

2. Описание экспериментальной установки 19

3. Порядок выполнения работы 19

4. Оформление отчета 21

Работа 7. Исследование свойств ферромагнитных материалов 21

1. Краткие сведения из теории 21

2. Описание экспериментальной установки 23

3. Порядок выполнения работы 24

4. оформление отчета 25

Работа 1. Исследование электрических свойств проводниковых материалов

Цель работы:

1) определение удельных сопротивлений проводниковых материалов низкого и высокого сопротивления и их зависимости от температуры;

2) определение зависимости величины электродвижущей силы термопар от температуры;

3) оценка длины свободного пробега электронов в раз­личных проводниковых материалах.

1. Краткие сведения из теории

Основные свойства проводниковых материалов характе­ризуются величиной удельного сопротивления электриче­скому току , температурным коэффициентом удельного электрического сопротивления (ТК), величиной термоэлектро­движущей силы ЕТ.

Наилучшими проводниками электрического тока являются металлы. Механизм протекания тока в металлах, находя­щихся в твердом или жидком состояниях, обусловлен дви­жением свободных электронов, поэтому металлы являются материалами с электронной электропроводностью.

Электропроводность металлов зависит от совершенства кристаллической решетки: чем меньше дефектов имеет кристаллическая решетка, тем выше электропроводность. Поэтому чистые металлы обладают наименьшими значениями удельного сопротивления, а сопротивление сплавов всегда выше сопротивлений металлических компонентов, входящих в их состав.

Металлические проводниковые материалы могут быть разделены на проводники малого сопротивления ( 0,1 мкОмм) – медь, серебро, алюминий и т. д., и проводники (сплавы) высокого сопро­тивления. Последние в свою очередь делятся на термостойкие сплавы для электронагревательных приборов – ни­хром, хромаль, фехраль и др., и термостабильные сплавы для образцовых резисторов – манганин, константан.

B соответствии с электронной теорией металлов:

, (1.1)

где mo = 9,10910-31 кг, e = 1,60210-19 Кл – масса покоя и заряд электрона; 105 м/с – средняя скорость теплового движения электронов; no = 1028 м-3 число электронов в единице объема; ср – средняя длина свобод­ного пробега электронов.

Величина удельного электрического сопротивления проводников в основном зависит от средней длины свободного пробега электронов ср. С повышением тем­пературы амплитуда колебаний узлов кристаллической решетки увеличивается, средняя длина свобод­ного пробега электронов уменьшается (рис.1.1), а удельное сопротивление возрастает. произведение удельного сопро­тивления на величину средней длины свободного пробега электрона является величиной постоянной ср = а = const.

Температурным коэффициентом удельного сопротивления (ТК) называется относительное изменение удельного сопротивления при изменении температуры на один Кельвин (градус):

(1.2)

Зависимость удельного сопротивления от температуры вызывается не только уменьшением длины свободного пробега электронов, но и увеличением линейных размеров про­водника. Поэтому имеет две составляющие: = R +l, (1.3)

где R – температурный коэффициент сопротивления в дан­ном интервале температур; lтемпературный коэффициент линейного расширения проводника, значения которого при­ведены в табл. 1.1. У чистых металлов  l, поэтому для них R. для термостабильных металлических сплавов такое приближение не справедливо.

Таблица 1.1

Металлы и сплавы

l 10-4, K-1

Медь

0,167

Константан

0,17

Манганин

0,181

Нихром

0,163


Температурный коэффициент электрического сопротивле­ния (ТКR) резистора определяется выражением

, (1.4)

где Ro –сопротивление проводника при температуре То. Производная определяется по касательной к кривой R(T) (рис.1.2). Для определения производной dR/dT = dR/d температура в градусах Кельвина, в °С) строится зависимость R() (рис. 1.2). При заданной температуре (точка A) проводится касательная к кривой R(), на кото­рой выбирается участок ab произвольной длины. Производ­ная определяется выражением dR/d R.

экспериментально удельное электрическое сопротивление определяется по формуле:

, (1.5)

где R – электрическое сопротивление проводника, S, I площадь поперечного сечения и длина проводника.

При соприкосновении двух различных металлов между ними возникает контактная разность потенциалов. Причиной этого являются неодинаковые значения работ выхода элек­тронов и различные значения концентрации свободных элек­тронов в соприкасающихся металлах.

Термопарой называется устройство, содержащее спай двух проводников или полупроводников. Если спай двух металлов А и В (термопара) имеет температуру T1, а свободные (неспаянные) концы темпера­туру T2, причем T1>T2, то между свободными концами возникает термо-э.д.с.

, (1.6)

где – коэффициент термо-э.д.с. или относительная удельная термо-э.д.с., k=1,38110-23 Дж/К – постоянная Больцмана, е – заряд электрона, п1, п2 – концентрации свободных электронов в соприкасающихся металлах.

В термопарах используют проводники, имеющие большой и стабильный в рабочем диапазоне температур коэффициент термо-э.д.с.


2. Описание экспериментальной установки

Э
кспериментальная установка изображена на рис. 1.3. Образцы проволочных резисторов
R1R4, изготовленные из меди, константана, манганина и нихрома, металлопленочный резистор МЛТ-1 (R5) и термопары ТП1–ТП3 поме­щаются в термостат 1 с термометром 2. Электрическое сопро­тивление резисторов измеряется омметром 3, э.д.с. термопар – милливольтметром 4. Пере­ключатели П1 и П2 размещены на плате 5 и позволяют поочередно подключать к измерителям исследуемые проводники и термопары. Там же приведена таблица с указанием вида, длины и сечения исследуемых проводников.

3. Порядок проведения работы

Внимание: все измерения по последующим пунктам проводятся одновременно.

3.1. Определение удельного электрического сопротивления проводников и вычисление R, .

Проводники, поме­щенные в термостат, поочередно подключить к входным зажимам омметра и замерить их сопротивления сначала при комнатной температуре, а затем при повышении температуры до 90 °С с шагом 10 оС. Результаты измерений записать с максимальной точностью в табл.1.2.

Таблица 1.2

проводник


, oС

20

30

40

50

60

70

80

90

медь

R1









1









R1









1









Константан

R2


























Случайные файлы

Файл
vm_shpora_integral.doc
164539.rtf
132673.rtf
73372.rtf
96764.rtf




Чтобы не видеть здесь видео-рекламу достаточно стать зарегистрированным пользователем.
Чтобы не видеть никакую рекламу на сайте, нужно стать VIP-пользователем.
Это можно сделать совершенно бесплатно. Читайте подробности тут.