Билет 21

1) Вектор напряжённости магнитного поля. Принцип суперпозиции полей. Теорема о циркуляции напряжённости магнитного поля в интегр. и диффер. формах.

В магнетиках, помещённых в магнитное поле возникают токи намагничивания, поэтому циркуляция вектора В определяется не только токами проводимости, но и токами намагничивания . Циркуляция намагниченности ,

, отсюда вектор напряжённости (А\м) .

Теорема о циркуляции: Циркуляция вектора по произвольному замкнутому контуру равна алгебраической сумме токов проводимости, охватываемых этим контуром. инт.форма, диф.форма, ротор равен плотности тока проводимости.

Принцип суперпозиции: магнитное поле, создаваемое несколькими движущимися зарядами или токами равно векторной сумме магн. полей, создаваемым каждым зарядом или током в отдельности.



2)Электроёмкость проводников и конденсаторов . Ёмкость плоского, цилиндрического и сферического конденсаторов.

Сообщённый проводнику заряд q распределяется по его поверхности так, чтобы напряжённость поля внутри проводника была равна нулю. Отношение плотностей заряда в двух произвольных точках поверхности проводника при любой величине заряда будет одним и тем же. Отсюда вытекает, что потенциал уединённого проводника пропорционален находящемуся на нём заряду. q=C . Коэффициент пропорциональности С между потенциалом и зарядом - электроёмкость проводника С=q/. (фарады Ф) = (1Кл/1 В). Конденсатор-система двух проводников, заряженных одинаковыми по величине и разными по знакам зарядами. Проводники - обкладки конденсатора. Электроёмкость конденсатора: С=q/U. Вывод ёмкостей:

Сферического:

Цилиндрического:

Плоский конденсатор;

Цилиндрический конденсатор

Сферический конденсатор

Сфера:





Случайные файлы

Файл
66027.rtf
80672.rtf
191711.doc
29402.rtf
100777.rtf




Чтобы не видеть здесь видео-рекламу достаточно стать зарегистрированным пользователем.
Чтобы не видеть никакую рекламу на сайте, нужно стать VIP-пользователем.
Это можно сделать совершенно бесплатно. Читайте подробности тут.