Готовая лабораторная работа №48 (Описание работы №48)

Посмотреть архив целиком


Лабораторная работа № 48

Изучение дифракции света на дифракционной решетке

Цель работы - изучение дифракции света на одномерной дифракционной решетке, определение длин волн спектральных линий ртути, определение угловой дисперсии для дублета желтых линий.


1. Теоретические основы работы


Дифракцией называется совокупность явлений, связанных с распространением света в среде с резкими оптическими неоднородностями, и проявляющихся в нарушении законов геометрической оптики. Так, при отражении от оптически неоднородной среды нарушается закон отражения света, при прохождении света через узкую щель или дифракционную решетку нарушается закон прямолинейного распространения света – свет огибает препятствия и проникает в область геометрической тени.

Дифракция возникает в тех случаях, когда длина волны λ излучения соизмерима с размерами b оптической неоднородности (). Более строгим критерием условий возникновения дифракции является сравнение расстояния l от оптической неоднородности до плоскости наблюдения с длиной дифракции lд. Длиной дифракции называется расстояние от оптической неоднородности, на котором расширение (в оптике говорят – уширение) светового пучка за счет дифракции равно линейному размеру неоднородности. Длина дифракции равна

При условии l << lд дифракция себя не проявляет, и выполняются законы геометрической оптики. При l ~ lд имеет место дифракция Френеля (дифракция сферических волн), при этом наблюдаемая на экране картина является дифракционным изображением объекта, на котором происходит дифракция. При l >> lд имеет место дифракция Фраунгофера (дифракция в параллельных лучах), при этом наблюдаемая на экране картина является дифракционным изображением удаленного источника света.

Оптическая дифракционная решетка представляет собой стеклянную пластинку, на которую с помощью специальной делительной машины нанесен ряд параллельных штрихов.

Дифракционные решетки могут быть прозрачными и отражательными. В первом случае прозрачные участки разделены непрозрачными участками. Во втором случае решетка имеет особый профиль и отражающей является лишь часть поверхности.

В лабораторной работе использована прозрачная решетка. Наиболее типичные дифракционные решетки, которые используются для работы в видимом диапазоне спектра (λ = 390 ÷ 780 нм) имеют от 300 до 1600 штрихов/мм.

Р
ассмотрим дифракционную решетку, состоящую из равноотстоящих прозрачных узких полос, на которую нормально падает плоская квазимонохроматическая световая волна с длиной волны λ (рис. 1). Пусть ширина непрозрачных участков решетки равна
a, ширина прозрачных участков (щелей) – b. Величина d a+b называется периодом или постоянной решетки.


Рис. 1. Схема наблюдения дифракционной картины по методу Фраунгофера (дифракция в параллельных лучах). Л – линза; Э – экран; f – фокусное расстояние линзы.


Каждая точка прозрачных промежутков решетки, до которой дойдет волна, согласно принципу Гюйгенса, становится источником вторичных волн. За решеткой эти волны распространяются по всем направлениям, в том числе и по изображенному на рисунке направлению. Угол отклонения света от нормали к решетке называется углом дифракции.

Поместим на пути вторичных волн собирающую линзу. Она сфокусирует в соответствующем месте своей фокальной поверхности все вторичные волны, распространяющиеся под одним и тем же углом дифракции. Для того чтобы все эти волны при наложении максимально усиливали друг друга, необходимо, чтобы разность фаз волн, приходящих от соответствующих точек двух соседних щелей была кратна четному числу π или оптическая разность хода  sin этих волн была кратна четному числу полуволн λ.

Главные максимумы образуются в результате интерференции волн, выходящих из соответствующих точек разных щелей; угловые направления главных максимумов определяются условием

(1)

где знаки «» отражают симметрию дифракционной картины относительно нормали к решетке.

В точках экрана, направлениях , определяемых условием (1), возникают максимумы, интенсивность которых в N 2 раз превосходит интенсивность от каждой щели в том же направлении (N – число освещенных щелей). Эти максимумы называют главными максимумами k-го порядка, а уравнение (1) – условием главных максимумов. Именно главные максимумы и представляют особый практический интерес. Они получаются тем более узкими, чем большее число N штрихов содержит решетка.

Главные минимумы образуются в результате интерференции волн, выходящих из каждой отдельной щели; угловые направления главных минимумов определяются условием

(2),

Где b – ширина одной щели. Таким образом, условие минимума для одной щели является также условием минимума для решетки.

Главные максимумы некоторых порядков могут отсутствовать. Это имеет место для тех углов дифракции, в направлении которых ни одна из щелей решетки не посылает свет, т.е. когда одновременно выполняются условия минимума от одной щели и максимума от решетки. Учитывая, что для этой ситуации углы дифракции в (1) и (2) равны, получим

,

т.е. некоторые главные максимумы исчезают в случае, когда отношение периода решетки к ширине щели – целочисленное.

Кроме главных минимумов, определяемых условием (2) в результате интерференции волн, выходящих из соответствующих точек всех щелей, образуются дополнительные минимумы.

Угловые направления дополнительных минимумов, определяются условием

(3)

где p – порядок дополнительных минимумов, N – число щелей. При p = N, p = 2N и т.д. выполняются условия главных максимумов, поэтому между двумя соседними главными максимумами лежат N-1 дополнительных минимумов и N-2 слабых по интенсивности добавочных максимумов. При достаточно большом числе штрихов дополнительные минимумы заполняют все пространство между главными максимумами. Наблюдаемая на экране дифракционная картина представляет собой узкие яркие полосы, соответствующие главным максимумам, разделенные темным пространством. По этой причине для дифракционной решетки существенное значение имеет только формула (1), определяющая условия главных максимумов.

На рис.2 изображен примерный график распределения интенсивности монохроматического света в дифракционной картине с числом щелей N = 3 и d/b = 4. Пунктирная огибающая кривая изображает интенсивность от одной щели, умноженную на N2. Главный максимум четвертого порядка отсутствует (в направлении , для которого ни одна из щелей не посылает света).



Рис. 2. График распределения интенсивности монохроматического света в дифракционной картине с числом щелей N = 3 и d/b = 4. Огибающая кривая изображает интенсивность от одной щели, умноженную на N2

Величина угловых направлений на главные максимумы пропорциональна длине λ световой волны. Поэтому при освещении решетки белым светом максимумы, соответствующие разным длинам волн, для всех порядков (кроме центрального), смещаются друг относительно друга, т.е. происходит разложение белого света в спектр. Фиолетовая (коротковолновая) граница этого спектра обращена к центру дифракционной картины, красная (длинноволновая) - к периферии.

Основными характеристиками дифракционных решеток, определяющими область их применения, являются дисперсия и разрешающая способность.

Угловая дисперсия определяется угловым расстоянием между двумя спектральными линиями, отнесенным к разности их длин волн,

.

Угловую дисперсию для решетки получаем, дифференцируя формулу (1)

(4)

Для небольших углов дифракции дисперсия решетки постоянна;  пропорционально . В лабораторной работе определяется угловая дисперсия для желтого дублета.

Разрешающая способность R дифракционной решетки характеризует ее способность разделять (разрешать) спектральные линии, мало отличающиеся по длинам волн и по определению равна

.

где λ – длина волны, вблизи которой производится измерение; δλ – минимальная разность длин волн двух спектральных линий, воспринимаемых в спектре раздельно.

Разрешающую способность решетки можно рассчитать, пользуясь критерием Рэлея, по которому две монохроматические спектральные линии еще разрешаются (видны раздельно) в том случае, когда главный максимум одной линии попадает на место дополнительного минимума второй, ближайшего к главному максимуму. Из этого условия следует, что разрешающая способность решетки

(5)

где N – число освещенных штрихов решетки.

Дифракционные решетки применяются для определения с высокой точностью длин волн спектральных линий. Из формулы (1) следует

(6)

2. Описание экспериментальной установки


На рис. 3 приведена оптическая схема установки. Экспериментальная установка собрана на основе гониометра Г-5, позволяющего наблюдать оптические спектры и с большой точностью измерять угловые направления на соответствующие спектральные линии. Гониометр Г-5 и работа с ним, в частности, правила отсчета углов с помощью шкал гониометра описаны в Приложении I. Излучение ртутной лампы 1 попадает в коллиматор 2 гониометра. Коллиматор предназначен для формирования параллельных пучков света. На входе коллиматора установлена узкая вертикальная оптическая щель 3 изменяемой ширины. Щель 3 расположена в фокальной плоскости объектива Л. Сформированный коллиматором параллельный пучок света направляется на дифракционную решетку 4, закрепленную на поворотном столике 5 гониометра. Линии спектра ртутной лампы наблюдаются через окуляр 7 зрительной трубы 6. Для точного наведения зрительной трубы на спектральную линию при измерениях в окуляре 7 имеется крест, освещаемый лампой подсветки. Отсчеты углов производятся по шкалам в окуляре отсчетного устройства. Спектр излучения ртутной лампы является линейчатым. Поэтому в окуляре зрительной трубы видны дискретные линии, соответствующие различным длинам волн спектра паров ртути.


3. Порядок выполнения работы

Заполните табл.1 спецификации измерительных приборов и запишите данные установки.

Таблица 1

Спецификация измерительных приборов


Название прибора и его тип

Пределы измерения

Цена деления

Инструментальная погрешность






Данные установки


Длина волны зеленой линии спектра ртути = 546,07 нм


1. Включите ртутную лампу и подсветку гониометра.

2. Установите зрительную трубу в положение, соответствующее направлению на центральный максимум дифракционной картины (α = 180°00′). Обратите внимание, что центральный максимум имеет белый цвет.

3. При этом положении решетки угол наблюдения спектральной линии будет минимальным (рис.47.3).

3. Поворачивая зрительную трубу сначала вправо от центрального максимума, а затем влево, наблюдайте максимумы первого порядка спектральных линий. Обратите внимание на последовательность изменения цвета спектральных линий.


4. Измерьте углы наблюдения и спектральных линий первого порядка, расположенных слева и справа от центрального максимума. Измерьте и по одному разу для синей, голубой (линия слабой интенсивности) и обеих желтых линий. Для зеленой линии проведите измерения по три раза.


Случайные файлы

Файл
1304-1.rtf
132372.rtf
118594.rtf
93622.rtf
85956.rtf