Готовая лабораторная работа №42 (Описание работы №42)

Посмотреть архив целиком


ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 42

ИЗУЧЕНИЕ ИНТЕРФЕРЕНЦИИ В ОПЫТЕ С БИПРИЗМОЙ ФРЕНЕЛЯ

Цель работы – изучение интерференции света в опыте с бипризмой Френеля. Определение длины световой волны и преломляющего угла бипризмы.

1. Теоретические основы работы

Интерференцией называют явление перераспределения энергии световых волн в пространстве, возникающее при наложении двух или более когерентных волн. В результате интерференции возникает картина, представляющая собой чередование максимумов и минимумов интенсивности света. Устойчивая во времени интерференционная картина наблюдается при наложении когерентных волн. Волны называются когерентными, если разность фаз колебаний, возбуждаемых этими волнами в данной точке пространства, с течением времени не изменяется. Когерентными являются только квазимонохроматические волны, у которых амплитуда, частота и начальная фаза остаются постоянными за время наблюдения.

Две когерентные волны можно получить двумя способами – делением фронта исходной волны и делением ее амплитуды. И в том и в другом случае исходную волну разделяют на две (которые являются когерентными), организуют разность хода и затем сводят их в месте в некоторой области пространства. В результате в этой области возникает интерференционная картина. Важно отметить, что качество наблюдаемой интерференционной картины существенно зависит от степени монохроматичности излучения. Так в белом свете, имеющим сплошной спектр, наблюдение интерференционной картины практически невозможно из-за того, что максимумы интерференции для одних длин волн накладываются на минимумы интерференции для других длин волн. Поэтому интерференционные Катрины обычно наблюдают в квазимонохроматическом свете, который получают из белого света с помощью светофильтров.

Одним из приборов, с помощью которого осуществляется деление фронта волны на две части, является бипризма Френеля. Принципиальная схема наблюдения интерференционной картины при помощи бипризмы Френеля показана на рис. 1. Бипризма Френеля представляет собой изготовленные из одного куска стекла две симметричные призмы 1, имеющие общее основание и малый преломляющий угол. На расстоянии от бипризмы в воздухе располагается либо ярко освещенная щель, устанавливаемая параллельно ребру бипризмы, либо точечный источник света S (см. рис. 1).

Можно показать, что в случае, если преломляющий угол призмы мал (а это так и есть) и лучи падают на призму под небольшими углами, все лучи отклоняются призмой практически на одинаковый угол j

, (1)

где n – показатель преломления стекла, из которого изготовлена призма; θ – преломляющий угол призмы. В результате преломления света бипризмой фронт волны делится на две части, причем каждая из них отклоняется к оптической оси. В результате, после прохождения светом бипризмы, образуются две когерентные волны, которые накладываются друг на друга в некоторой области пространства, которая называется полем интерференции. Лучи, преломленные каждой из половинок бипризмы, кажутся выходящими из двух мнимых источников S1 и S2, которые находятся в одной плоскости с реальным источником света S. Как видно на рис. 1, расстояние d между мнимыми источниками:

(2)

Рис. 1. Схема наблюдения интерференционной картины

с помощью бипризмы Френеля

Интерференционную картину наблюдают на экране Э, расположенном в поле интерференции. Интерференционная картина имеет вид чередующихся параллельных светлых и темных полос. Ширина интерференционной картины H определяется шириной поля интерференции и зависит от расстояния экрана от бипризмы.

Рассчитаем интерференционную картину, полученную с помощью бипризмы Френеля. Для определения оптической разности хода рассмотрим рис. 2. Здесь r1 и r2 геометрические пути волн от соответствующих мнимых источников в точку наблюдения. Оптическая разность хода (, среда однородная воздух).



Рис. 2. К расчету координат интерференционных минимумов и максимумов

Произведение геометрической длины пути r, которую волна проходит до точки наблюдения, на показатель преломления среды n называется оптической длиной пути в среде с показателем преломления n, а величина , равная разности оптических длин проходимых волнами путей, носит название оптической разности хода.

Условием интерференционных минимумов является соотношение:

D = ± (2m + 1) l/2 (m =0, 1, 2, .....) , (3)

где l длина световой волны в воздухе.

Для нахождения координат интерференционных минимумов найдем зависимость оптической разности хода D от координаты x на экране 2. Из рис. 2 (для упрощения рисунка бипризма на нем не изображена) следует что


(4)

, (5)

где r1 и r2 –геометрические пути света от соответствующих мнимых источников; L – расстояние от источника S до экрана; d расстояние между мнимыми источниками; x координата точки наблюдения (см. рис. 2). Вычитая (4) из (5), получаем:

(6)

Положим, что L >> d, тогда , а . С учетом этого из (6) получаем оптическую разность хода:

. (7)

Приравнивая правые части уравнений (3) и (7), получим координаты минимумов интенсивности:

(8)

Из условия интерференционного максимума

D = ± k l/2 (k =0, 1, 2, .....) (9)

и соотношения (7) получим координаты максимумов интенсивности:

(10)

Назовем расстояние между двумя соседними минимумами интенсивности интерференционной картины шириной интерференционной полосы, а расстояние между двумя соседними максимумами интенсивности расстоянием между интерференционными полосами Dx. Тогда из формул (8) и (10) следует, что ширина полосы и расстояние между полосами имеют одинаковое значение, равное

(11)

Из (11) можно определить длину световой волны l, если измерить расстояние между интерференционными полосами (либо ширину интерференционной полосы) Dx, расстояние d между мнимыми источниками S1 и S2 и расстояние L от мнимых источников до плоскости формирования интерференционной картины (экрана):

. (12)

Используя экспериментальные данные, можно определить также преломляющий угол бипризмы. Из (1) и (2) с учетом того, что при малых углах преломления , получаем

, (13)

где d – расстояние между мнимыми источниками; L2- расстояние от плоскости, в которой расположены мнимые источники, до бипризмы; n – показатель преломления стекла бипризмы.

Для определения расстояния d между мнимыми источниками, входящего в формулу (12), необходимо с помощью собирающей линзы (рис. 3) получить изображение на экране мнимых источников и . Затем нужно измерить расстояние между ними и с учетом увеличения линзы получить, что

. (14)

Рис. 3. К расчету расстояния между мнимыми источниками

Расстояния a и b измеряются при помощи линейки, закрепленной на оптическом рельсе стенда; расстояние – с помощью шкалы, нанесенной на экран.

2. Описание экспериментальной установки

Экспериментальная установка собрана на базе лабораторного оптического комплекса ЛОК-1М. Схемы опытов по определению ширины интерференционной полосы и расстояния между мнимыми источниками приведены соответственно на рис. 4 и рис. 5. Пучок света, выходящий из лазера 1 (рис. 4), линзой 2 собирается в ее фокусе, расположенном в плоскости экрана с отверстием 3. Линза 2 и экран 3 с отверстием закреплены в общем держателе. Бипризма 4, установленная в кассете держателя, преломляет световой пучок, деля фронт волны на две части. Интерференционная картина 5 наблюдается на экране 6. Для удобства наблюдения интерференционной картины используют поворотное зеркало 7, а экран 6 располагают параллельно оптической оси ОО установки.

Рис.4. Схема опыта по определению ширины интерференционной полосы


В опыте по определению расстояния между мнимыми источниками на оптическом рельсе устанавливается линза 8 (рис. 5) и ослабитель интенсивности излучения 9, который необходим для устранения «ореола» вокруг изображения мнимых источников на экране.



Рис.5. Схема опыта по определению расстояния между мнимыми источниками



3. Порядок выполнения работы

Заполните таблицу спецификации измерительных приборов:

Таблица 1

Спецификация измерительных приборов


Название прибора

и его тип

Пределы измерения

Цена

Деления

Инструментальная погрешность





Данные установки:

Длина волны излучения гелий-неонового лазера = 650 нм.

Расстояние = 235 мм.


Задание 1. Определение ширины интерференционных полос

Определение ширины интерференционных полос производится в соответствии со схемой, представленной на рис. 4.

  1. Включите лазер 1. С помощью юстировочных винтов на держателе зеркала 7 добейтесь, чтобы луч лазера после отражения от зеркала попадал в центр экрана 6.

  2. На оптический рельс на расстоянии 4 – 5 см от лазера 1 установите держатель с линзой 2 и экраном 3. Справа от экрана 3 на расстоянии 3 – 4 см установите держатель с бипризмой 4. Перемещая линзу 2 в держателе в горизонтальной плоскости поперек оптической оси, выведите центр общего основания двух призм (ребро бипризмы) на середину интенсивной части светового пучка и получите на экране 6 интерференционную картину.

  3. Передвигая бипризму вдоль рельса, получите отчетливую интерференционную картину на экране 6. При расстоянии L1 между плоскостью экрана 3 и бипризмой 4 около 3 см на экране должно быть не менее 7 полос на отрезке длиной 10 мм.

  4. Измерьте расстояние L между плоскостью расположения мнимых источников и экраном 6 (рис. 4). Расстояние L = L1 + b2 , где L1 расстояние от метки на держателе линзы 4 до метки на держателе зеркала 7; b2 = 235 мм – расстояние от зеркала 7 до экрана 6.

  5. Измерьте расстояние между интерференционными полосами Δx.. Для этого на экране 6, посчитайте количество m светлых полос на нескольких отрезках Δl (рекомендуемые значения Δl = 10; 15; и 20 мм) и определите значения Δx = Δl/(m-1). Найдите среднее значение Δx.

  6. Данные измерений внесите в табл. 2. При построении таблицы предусмотрите необходимое для записи результатов эксперимента число строк.



Таблица 2

Измерение расстояния между интерференционными полосами


l, мм

Число светлых полос m

x, мм

10



15



20



Среднее значение xср




Задание 2. Определение расстояния между мнимыми источниками

Определение расстояния между изображениями мнимых источников производится в соответствии со схемой, представленной на рис. 5.

    1. Не изменяя расстояния L2 между экраном 3 и бипризмой ,4 установите линзу 8 и ослабитель 9 на оптический рельс.

    2. Перемещая линзу 8 вдоль оптического рельса, получите четкое увеличенное изображение мнимых источников на экране 6.

    3. Измерьте расстояния: a (между экраном 3и линзой 8) и b1 – (между линзой 8 и зеркалом 7). Расстояние b2 между зеркалом 7 и экраном 6 задано: b2 = 235 мм.

    4. Незначительным смещением линзы 8 вправо или влево расфокусируйте изображения мнимых источников. Затем вновь восстановите их четкие изображения. Этот опыт проделайте три раза, и три раза измерьте координаты изображений мнимых источников по шкале на экране 6. Для удобства измерений переместите с помощью зеркала 7 изображения мнимых источников на шкалу экрана. Результаты внесите в табл. 3.

    5. Измерьте расстояние L2 = y2y1 между плоскостью расположения мнимых источников и бипризмой.


Таблица 3

Измерение координат изображений мнимых источников


x2, мм

x1, мм

d, мм










Среднее значение dср



4. Обработка результатов измерений

  1. По формуле (14) рассчитайте расстояние d между мнимыми источниками.

  2. По формуле (12) рассчитайте длину волны лазерного излучения.

  3. Рассчитайте погрешность определения длины волны лазерного излучения λ; запишите результат в стандартной форме. Сравните полученный результат с известным значением длины волны лазера .

  4. Принимая показатель преломления стекла бипризмы n = 1,51, определите по формуле (13) преломляющий угол бипризмы q.


5. Контрольные вопросы


  1. В чем заключается явление интерференции света?

  2. Какие волны называются когерентными и как выполняется требование когерентности в работе?

  3. Какой оптический элемент называется бипризмой?

  4. Почему преломляющий угол бипризмы должен быть малым?

  5. Что такое ширина зоны интерференции и от чего она зависит?

  6. Что такое ширина интерференционной полосы и чем она определяется?

  7. Почему интерференционная картина имеет вид параллельно расположенных полос?

  8. Какой смысл имеет порядок интерференционной полосы?

8




Случайные файлы

Файл
166014.rtf
220.doc
100082.rtf
24991-1.rtf
139101.rtf