Полуточка: модель скорости (84046)

Посмотреть архив целиком

Полуточка: модель скорости

Каратаев Евгений Анатольевич

Настоящая статья строит модель скорости в рамках модели полуточки и приводит две простых иллюстрации, демонстрирующие и иллюстрирующие модель скорости в общеизвестных случаях поступательной и вращательной скорости. В статье приводится в основном модель скорости, и разбор отдельных случаев скорости и её видов представляется либо темой отдельной статьи, либо большой работы о кинематике, выраженной на языке гиперкомплексных чисел.

Для понимания предлагаемой модели скорости частично повторим основные положения модели полуточки и модели миров.

Точка пространства испытывает изменение при переходе от одной системы отсчёта к другой:



(1)

Считается, что точка принадлежит миру с временем :



(2)

В этой статье понятия системы координат и системы отсчёта полагаются совпадающими. Полагается, что положение точки и её состояние измеряются в некоторой идеальной системе, выбираемой наблюдателем по его усмотрению.

Состояния точки в два различных момента времени могут быть определены относительно одной и той же системы координат. Будем полагать, что из первого состояния во второе можно попасть, совершив преобразование системы координат:



(3)

Здесь величина определяет преобразование, которое следует совершить для такого перехода. При этом есть разность времён этих двух миров:



(4)

Также будем полагать, что эти два состояния разделены друг от друга бесконечно малым расстоянием во времени:



(5)

Под скоростью будем понимать величину, определенную классическим способом: Если величина зависит от величины , и с течением величина испытывает изменение, то скоростью называется предел отношения приращений величин и :



(6)

Ещё одно небольшое отступление нужно сделать для описания и выбора точной модели преобразования Пуанкаре. Дело в том, что пока рассматриваются лишь пространственно-временные преобразования, им в действительности удовлетворяет два различных преобразования:



(7)

и



(8)

Здесь в первом случае используется скалярно-векторное сопряжение, во втором - скалярно-алгебраическое. Для того, чтобы выявить, в чем они различаются с точки зрения группы Пуанкаре, распишем их операторное представление:



(9)



(10)



(11)

Видно, что эти два оператора отличаются псевдоскалярной частью параметра. В силу того, что её можно вынести из оператора преобразования, оба варианта могут быть представлены как:



(12)



(13)

где через обозначен оператор с вынесенной псевдоскалярной составляющей из его параметров:



(14)

Таким образом, предстоит сделать выбор между двумя вариантами преобразований: 1) использовать скалярно-векторное сопряжение или 2) использовать скалярно-алгебраическое сопряжение. Выберем вариант 1 с отбрасыванием рассмотрения псевдоскалярной составляющей параметра преобразований в силу того, что пока в наши цели не входит рассмотрение псевдоскалярных преобразований и в силу того, что векторное сопряжение удобнее в силу его линейности.

А именно:



(15)



(16)

Поэтому мы можем выполнить дальнейший вывод более наглядно.

В силу того, что величина и её приращение являются скалярами, имеем:



(17)

И в случае когда мало, имеем:



(18)



(19)

Используя это соотношение для преобразования полуточки, распишем выражение для преобразования точки:



 

 

 



 

 

(20)

Оставив члены первого порядка малости по :



(21)

Используя определение полуточки



получим:



(22)

Положив точку функцией величины и сравнив с разложением её в ряд Тейлора в окрестности , получим:



(23)

Это выражение и является определением скорости точки , если она движется во времени , испытывая в каждый его момент преобразование Пуанкаре:



(24)

Выражение (23) является скалярно-векторно сопряжённым самому себе:



(25)

То есть абсолютное приращение точки выполняется несмотря на произвольность величины так, что точка остается сама себе скалярно-векторно сопряжённой.

Отметим также, что в силу свойства точки верно равенство:



(26)

Далее...

Придерживаясь модели полной группы Пуанкере, мы должны считать величины и дуальными бикватернионами, имеющими 16 компонент. В силу требования скалярно-векторной сопряжённости самой себе точка часть компонентов имеет нулевыми.

Для понимания дальнейшего вывода представим величины и в виде, явно содержащем разделение на главную и дуальную части:



 

 

 



 

 

(27)

Здесь индексом обозначены главные части, а индексом - дуальные. Пользуясь введенным обозначением, распишем выражение скорости:



 

Сгруппировав главные и дуальные части, получим:



(28)

Используя это разложение в главных и дуальных частях и задавая различные частные случаи величин , , и , оценим характер вклада в скорость точки отдельных величин и . А также найдём их сопоставление отдельным общеизвестным скоростям.

Случай 1.

Зададим точку как дуальный вектор с единичной главной частью:



(29)

а величину как дуальный вектор с нулевой главной частью:



(30)

Тогда, используя разложение (29), найдем скорость точки при таком преобразовании:



(31)

В силу того, что выбрано условие , имеем:



(32)

Таким образом, в приведённых выше условиях величина является линейной скоростью приращения дуальной части . В силу того, что в состав величины входит как полярная, так и дуальная части, то есть:



(33)

то в силу свойств функций и , определённых как



(34)



(35)

И имеющих свойства сопрягаться:



(36)



(37)

Имеем равенство для первого случая:



(38)

Или: величина является линейной скоростью изменения вектора .

Случай 2. Выберем величины и такими, что выполняются следующие условия:



(39)

Используя выражение (29) с этими условиями, получим:



(40)

В силу выбора и свойства (38) имеем:



(41)

И, также в силу свойства (38), в выражении скорости остаются члены:



(42)

Переведя величины и в векторную запись и раскрыв произведение по правилу произведения кватернионов, получим:



(43)

где с помощью скобок [] обозначено традиционное векторное произведение 3-х мерных векторов и .

Или: величина является угловой скоростью вращения вектора .

Таким образом, величины и имеют всем хорошо известные механические кинематические интерпретации.


Случайные файлы

Файл
100440.rtf
163993.rtf
163235.rtf
26322.rtf
3422.rtf




Чтобы не видеть здесь видео-рекламу достаточно стать зарегистрированным пользователем.
Чтобы не видеть никакую рекламу на сайте, нужно стать VIP-пользователем.
Это можно сделать совершенно бесплатно. Читайте подробности тут.