Лекции 6 (Глава5-n_123)

Посмотреть архив целиком

Глава 5.

Переходные процессы в линейных цепях.

5.1 Введение.

В электрических цепях могут происходить включения и выключения пассивных и активных ветвей, короткие замыкания отдельных участков, различного рода переключения, внезапное изменение параметров и т.д. Такие изменения, называемые коммутационными изменениями, являются причиной перехода цепи из одного установившегося состояния к другому. Если к источнику подключаться цепь, ни один участок которой не обладает сколько-нибудь заметной индуктивностью или емкостью, в цепи практически мгновенно устанавливаться тот режим, который был изучен в главе 2. Но если хоть один участок цепи обладает индуктивностью или емкостью, токи и напряжения во всех участках цепи достигают своих новых, установившихся, значений постепенно. Процесс перехода цепи из одного установившегося режима к другому, называется переходным процессом, а сопутствующие ему токи и напряжения на отдельных участках цепи - переходными напряжениями и токами. Причина этого явления заключается в том, что возникновение электрического поля в емкости и магнитного поля в индуктивности связано с накоплением в этих полях определенных количеств энергии, а это накопление не может происходить мгновенно. Так, накопление в электрическом поле конденсатора запаса энергии СU2/2 требует сообщения ему заряда q=CU. Если конденсатор должен получить этот заряд в момент коммутации мгновенно, то ток в цепи i=CdU/dt¦t=0 должен быть бесконечно велик и в цепи, всегда имеющей конечное сопротивление, не будет соблюдаться второй закон Кирхгофа. При накоплении запаса энергии LI2/2 в магнитном поле индуктивного участка цепи ток должен измениться от 0 до I. Если допустить, что в такой цепи в момент коммутации изменение тока происходит мгновенно, то напряжение на индуктивности Ldi/dt¦t=0 будет равно бесконечности и в цепи не будет соблюдаться второй закон Кирхгофа. Вышеуказанное позволяет сформулировать основные законы коммутации:

  1. В любой ветви с индуктивностью ток в момент коммутации сохраняет то значение, которое он имел до коммутации, и дальше начнет изменяться именно с этого значения

    (5.1)

  2. В любой ветви напряжение на емкости сохраняет в момент коммутации то значение, которое оно имело до коммутации, и дальше начнет изменяться именно с этого значения

(5.2)

Здесь uC(0-) и iL(0-) - напряжение на емкости и ток на в индуктивности в момент времени непосредственно перед коммутацией, uC(0+) и iL(0+) - соответственно в момент времен непосредственно следующий за коммутацией.

Основой при расчете переходных процессов служат дифференциальные уравнения, составленные для конкретной электрической цепи в соответствии с законами Кирхгофа. Важно сразу отметить, что для линейных цепей с сосредоточенными параметрами, все уравнения являются линейными с постоянными коэффициентами. Примем, что коммутирующие устройства - ключи - являются идеальными.

Решение линейных дифференциальных уравнений при заданных с исчерпывающей полнотой начальных условиях часто удобно представлять в виде суммы двух функций (принцип суперпозиций)

(5.3)

из которых первая функция f1(t) представляет собой частное решение заданного дифференциального уравнения, а вторая f2(t) - общее, удовлетворяет однородному уравнению (правая часть равна нулю). Частное решение выражает принужденный режим, задаваемый источником. Если источник есть постоянная величина или периодическая функция времени, тогда такой режим будет одновременно и установившемся. Общее решение выражает поведение цепи при отсутствии внешних источников. Функции, определяющие общее решение, называют свободными составляющими. Все сказанное можно с учетом (5.3) отразить в общепринятой форме запаси, например, для переходного тока i=iCв+iПр напряжения u=uСв+uПр и сразу подчеркнуть, что законом коммутации должно удовлетворять только полное решение.

Переходные процессы будем исследовать классическим методом, который заключается в интегрировании дифференциальных уравнений, связывающих токи и напряжения цепи. В результате интегрирования появляться постоянные, которые определяются из начальных условий. Начальными условиями называют значения действующих токов в индуктивностях и напряжений на емкостях, т.е. те величины, которые в момент коммутации (t=0) не изменяются скачком.

Начнем изучение переходных процессов с расчета простейших цепей, содержащих резисторы и только один реактивный элемент, т.е. индуктивность или емкость.

5.2 Включение цепи r, L к источнику постоянного напряжения.

Рис 5.1

Рассмотрим включение источника постоянного напряжения u(t)=U в цепь последовательно соединенных r, L элементов (рис 5.1). Для послекоммутационного периода (t>0 и t=0), применив закон Кирхгофа, получим:

(5.4)

а затем составим дифференциальные уравнения рассматриваемой цепи

(5.5)

полагая uL=L(di/dt)

Решение этого уравнения, согласно (5.3) можно считать известным

(5.6)

Первое слагаемое iПр есть частное решение уравнения (5.6) и выражает принужденное (установившееся) значение равное U/r. Второе слагаемое iСв=Aept представляет собой решение однородного уравнения, т.е. уравнения (5.5) при равенстве нулю правой части. Здесь p и A - соответственно корень характеристического уравнения и постоянная интегрирования. Для рассматриваемой цепи p= -r/L, а постоянная А определяется по начальному току в индуктивности i(0+). Так как ток в индуктивности до момента коммутации отсутствовал (нулевые начальные условия), то при t=0 для полного решения (5.6) имеет место

(5.7)

Именно здесь проявилось действие закон коммутации (5.1), распространено на полное решение. Окончательно из (5.6) находим, что

,

где - постоянная времени (5.8)

Переходное напряжение на индуктивности можно найти из формулы


Графики переходного тока и напряжения построенные по формулам (5.8) и (5.9) приведены на рис 5.2.

Чтобы оценить влияние параметров цепи на переходные процесс, свободную составляющую тока iСв для различных моментов времени, выраженных через t.

Тогда

,

и.т.д.

Следовательно постоянная времени t равна промежутку времени в течении которого свободная составляющая тока убывает в е раз. Практически можно считать, что переходный процесс заканчивается спустя t=(4..5)t.

5.3. Короткое замыкание цепи с резистором и индуктивностью.

Рассмотрим теперь цепь, питаемую от источника постоянного тока (рис 5.3), в которой после коммутации (замыкания ключа) индуктивность с током [i(0-)№0] оказывается замкнутой на резистор r2.

Рис 5.3

В образовавшемся при этом контуре благодаря энергии, запасенной в магнитном поле индуктивности, ток исчезает мгновенно: ЭДС самоиндукции, обусловленная убыванием магнитного потока, стремиться поддержать ток в контуре за счет энергии исчезающего магнитного поля. Принужденный ток в данном случае равен нулю, переходной ток в контуре являться свободным, постепенно приближающимся к нулю. Свободный ток удовлетворяет однородному дифференциальному уравнению:

,

общее решение которого

, (5.10)

A - постоянная интегрирования, вычисляемая из начальных условий:

(5.11)

где iПр(0-) - ток индуктивности в момент, непосредственно предшествующей короткому замыканию. При t=0 из (5.10) имеем:

, т.е. (5.12)

На рис 5.2 изображены графики спада тока и напряжения на индуктивности

(5.13)

С энергетической точки зрения процесс короткого замыкания цепи r, L характеризуется тем, что вся запасенная в индуктивности до коммутации энергия ее магнитного поля

в течении переходного процесса выделяется в резисторе r в виде тепла.

5.4 Включение цепи r, L к источнику гармонического напряжения.

Пусть источник с напряжением

(5.14)

включается в цепь с последовательным соединением резистора r и индуктивности L (рис 5.1).

Рис 5.1 (5.15)

Для решения дифференциального уравнения цепи для послекоммутационного периода (t=0 и t>0) следуя общему методу, находим сначала частное решение, хорошо известное из теории синусоидальных токов

(5.16)

Затем записываем уже известное решение однородного дифференциального уравнения цепи r, L содержащее постоянную интегрирования

(5.17)

и, наконец, полное решение в виде

(5.18)

Далее, устанавливаем начальные условия для тока в индуктивности. Так как цепь была разомкнута до коммутации, то имеем нулевые начальные условия

(5.19)

При t=0 из (5.18) устанавливаем, что

и ,

а полный переходной ток

(5.20)

Его график представлен на рис 5.5

Рис 5.3

5.5 Включение в цепь r, C к источнику постоянного напряжения.

Пусть при t=0 незаряженная емкость С подключается через резистор r к источнику постоянного напряжения u(t)=U (нулевые начальные условия uC(0)=0) (рис 5.6)

По второму закону Кирхгофа уравнение для послекоммутационного периода (tі0) имеет вид

где i, uc - соответственно переходной ток в цепи и переходное напряжение на емкости. С учетом того, что i=C·duc/dt получаем дифференциальное уравнение рассматриваемой цепи

(5.21)

Решение этого уравнения, согласно (5.3), известно

(5.22)

Первое слагаемое uспр=U - частное решение уравнения (5.21), выражает принужденное значение, когда емкость зарядиться до напряжения источника. Второе слагаемое uCсв=A·exp(pt) - решение однородного дифференциального уравнения, полученные из (5.21), и содержит корень характеристического уравнения, равный для этой цепи p=-1/(rC), и постоянную интегрирования А, вычисляемую из начальных условий. Для любой цепи с резистором и емкостью они устанавливают на основании второго закона коммутации. Так при t=0 из (5.22) находим

(5.23)

отсюда А=-U и переходное напряжение на емкости будет изменяться по закону

(5.24)

Для тока получим

(5.25)

Кривые изменения тока приведены на рис 5.7

Рис 5.7

5.6 Короткое замыкание в цепи с резистором и емкостью.

Пусть емкость С была заряжена от источника постоянного напряжения да напряжения uc(0-)=U (рис 5.8) Для послекоммутационного периода (tі0) в короткозамкнутом контуре принужденное напряжение на емкости и принужденный ток в цепи будут равны нулю, и, по определению, в нем может существовать только свободный режим.

(5.26)

Постоянная интегрирования А находится из начальных условий при t=0:

uc(0+)=A=uc(0-)=U.

Для напряжения на емкости теперь получим

(5.27)

С энергетической точки зрения режим короткого замыкания цепи rC характеризуется переходом энергии, запасенной до коммутации в электрическом поле емкости WЭ=C·U2/2 в тепло,

Графики изменения uc, и i приведены на рис.5.9

Рис 5.9

5.7. Включение цепи r, C к источнику синусоидального напряжения.

Этот случай отличается от рассмотренного в п. 5.5. только тем, что источник представлен гармонической функцией, т.е., например,

(5.28)

Принужденное напряжение на емкости

(5.29)

а переходное напряжение на емкости

(5.30)


Если принять, что емкость не была заряжена, то постоянная интегрирования определяется при нулевых начальных условиях

uc(0+)= =uc(0-)=0 (5.31)

Отсюда:

(5.32)

Кривая изменения напряжения изображена на рис 5.10.

рис.5.10.

Теперь перейдем к рассмотрению переходных процессов в электрической цепи, состоящей из последовательно соединенных r, L, C элементов. Здесь по аналогии с r, L и r, C цепями возможны случаи, когда цепь подключается к источнику постоянного напряжения или к источнику переменного напряжения, в частности, синусоидального напряжения, или цепь образует замкнутый контур без источников, но емкость к моменту коммутации была заряжена. Составленный по второму закону Кирхгофа дифференциальных уравнений для каждого из названных случаев имеет решение в форме ( 5.3), где первое слагаемое выражает принужденный режим, задаваемый видом функции в правой части, а второе выражает свободный режим в цепи при отсутствии внешних источников. Именно здесь и проявляется отличие рассматриваемой цепи, состоящее в том, что наличие в ней одновременно двух реактивностей разных знаков приводит к появлению квадратного характеристического уравнения и двух его корней p1 и p2. Теперь переходное напряжение на емкости равно

Две постоянные интегрирования A1 и A2 определяться из двух начальных условий в сочетании с двумя законами коммутации. Так, если непосредственно перед коммутацией заданы uc(0-) и iL(0-) т.е. начальные условия, то выполнение законов коммутации приводит к равенствам

(5.35)

(5.36)

где пр(0+) и iLпр(0+) - принужденные значения для момента времени непосредственно после коммутации. Когда они известны, так же как начальные условия пр(0-) и iLпр(0-) и корни p1 и p2 можно найти напряжения A1 и A2 и завершить решения (5.33) и (5.34). Проиллюстрируем все вышеизложенное на случае разряда емкости на цепь r, L (рис 5.11).

Рис 5.11

Отсутствие источников питания означает, что в цепи для послекоммутационного периода (tі0) имеет место свободный режим и по второму закону Кирхгофа можно установить, что

Для решения этого дифференциального уравнения составим характеристической многочлен

Характер свободного режимам будет определяться видом корней этого уравнения, т.е. только параметрами цепи r, L, C. Так как эти корни определяться формулой

то характер свободного процесса зависит от знака подкоренного выражения.

Рассмотри возможных три случая.

Случай 1

Пусть d>w0, тогда согласно (5.40) корни характеристического уравнения p1 и p2 - отрицательные действительные числа, что делает свободный процесс обязательно затухающим.

Так как при разряде емкости принужденные напряжения и токи равны нулю, то полные их значения, как это следует из (5.33) и (5.34) будут равны свободным uC=uCсв , i=iсв. Из начальных условий определяем значения постоянных интегрирования: при t=0, uC(0-)=U0 и i(0-)=0. Воспользовавшись равенством (5.35) и (5.36) получим

Кривые изменения напряжений на емкости и на индуктивности, тока и их составляющих приведены на рис 5.12

Рис 5.12 а) Рис 5.12 б)

Случай 2


Случайные файлы

Файл
61779.rtf
71587-1.rtf
58761.rtf
73830-1.rtf
148667.rtf




Чтобы не видеть здесь видео-рекламу достаточно стать зарегистрированным пользователем.
Чтобы не видеть никакую рекламу на сайте, нужно стать VIP-пользователем.
Это можно сделать совершенно бесплатно. Читайте подробности тут.